Attenzione: i dati modificati non sono ancora stati salvati. Per confermare inserimenti o cancellazioni di voci è necessario confermare con il tasto SALVA/INSERISCI in fondo alla pagina
IRIS - Res&Arch Institutional Research Information System - Research &Archive
Based on 448.1×106 ψ(3686) events collected with the BESIII detector, the decays ψ(3686)→γχcJ,χcJ→γγ(J=0,1,2) are studied. The decay branching fractions of χc0,2→γγ are measured to be B(χc0→γγ)=(1.93±0.08±0.05±0.05)×10-4 and B(χc2→γγ)=(3.10±0.09±0.07±0.11)×10-4, which correspond to two-photon decay widths of Γγγ(χc0)=2.03±0.08±0.06±0.13 keV and Γγγ(χc2)=0.60±0.02±0.01±0.04 keV with a ratio of R=Γγγ(χc2)/Γγγ(χc0)=0.295±0.014±0.007±0.027, where the uncertainties are statistical, systematic and associated with the uncertainties of B(ψ(3686)→γχc0,2) and the total widths Γ(χc0,2), respectively. For the forbidden decay of χc1→γγ, no signal is observed, and an upper limit on the two-photon width is obtained to be Γγγ(χc1)<5.3 eV at the 90% confidence level. The ratio of the two-photon widths between helicity-zero and helicity-Two components in the decay χc2→γγ is also measured to be f0/2=Γγγλ=0(χc2)/Γγγλ=2(χc2)=(0.0±0.6±1.2)×10-2, where the uncertainties are statistical and systematic, respectively.
Improved measurements of two-photon widths of the χcJ states and helicity analysis for χc2 →γγ
Ablikim M.;Achasov M. N.;Ahmed S.;Albrecht M.;Amoroso A.;An F. F.;An Q.;Bai J. Z.;Bai Y.;Bakina O.;Baldini Ferroli R.;Ban Y.;Bennett D. W.;Bennett J. V.;Berger N.;Bertani M.;Bettoni D.;Bian J. M.;Bianchi F.;Boger E.;Boyko I.;Briere R. A.;Cai H.;Cai X.;Cakir O.;Calcaterra A.;Cao G. F.;Cetin S. A.;Chai J.;Chang J. F.;Chelkov G.;Chen G.;Chen H. S.;Chen J. C.;Chen M. L.;Chen S. J.;Chen X. R.;Chen Y. B.;Chu X. K.;Cibinetto G.;Dai H. L.;Dai J. P.;Dbeyssi A.;Dedovich D.;Deng Z. Y.;Denig A.;Denysenko I.;Destefanis M.;De Mori F.;Ding Y.;Dong C.;Dong J.;Dong L. Y.;Dong M. Y.;Dorjkhaidav O.;Dou Z. L.;Du S. X.;Duan P. F.;Fan J. Z.;Fang J.;Fang S. S.;Fang X.;Fang Y.;Farinelli R.;Fava L.;Fegan S.;Feldbauer F.;Felici G.;Feng C. Q.;Fioravanti E.;Fritsch M.;Fu C. D.;Gao Q.;Gao X. L.;Gao Y.;Gao Y. G.;Gao Z.;Garzia I.;Goetzen K.;Gong L.;Gong W. X.;Gradl W.;Greco M.;Gu M. H.;Gu S.;Gu Y. T.;Guo A. Q.;Guo L. B.;Guo R. P.;Guo Y. P.;Haddadi Z.;Han S.;Hao X. Q.;Harris F. A.;He K. L.;He X. Q.;Heinsius F. H.;Held T.;Heng Y. K.;Holtmann T.;Hou Z. L.;Hu C.;Hu H. M.;Hu T.;Hu Y.;Huang G. S.;Huang J. S.;Huang X. T.;Huang X. Z.;Huang Z. L.;Hussain T.;Ikegami Andersson W.;Ji Q.;Ji Q. P.;Ji X. B.;Ji X. L.;Jiang X. S.;Jiang X. Y.;Jiao J. B.;Jiao Z.;Jin D. P.;Jin S.;Jin Y.;Johansson T.;Julin A.;Kalantar-Nayestanaki N.;Kang X. L.;Kang X. S.;Kavatsyuk M.;Ke B. C.;Khan T.;Khoukaz A.;Kiese P.;Kliemt R.;Koch L.;Kolcu O. B.;Kopf B.;Kornicer M.;Kuemmel M.;Kuhlmann M.;Kupsc A.;Kuhn W.;Lange J. S.;Lara M.;Larin P.;Lavezzi L.;Leithoff H.;Leng C.;Li C.;Li C.;Li D. M.;Li F.;Li F. Y.;Li G.;Li H. B.;Li H. J.;Li J. C.;Li J.;Li K.;Li K.;Li K. J.;Li L.;Li P. L.;Li P. R.;Li Q. Y.;Li T.;Li W. D.;Li W. G.;Li X. L.;Li X. N.;Li X. Q.;Li Z. B.;Liang H.;Liang Y. F.;Liang Y. T.;Liao G. R.;Lin D. X.;Liu B.;Liu B. J.;Liu C. X.;Liu D.;Liu F. H.;Liu F.;Liu F.;Liu H. B.;Liu H. H.;Liu H. H.;Liu H. M.;Liu J. B.;Liu J. P.;Liu J. Y.;Liu K.;Liu K. Y.;Liu K.;Liu L. D.;Liu P. L.;Liu Q.;Liu S. B.;Liu X.;Liu Y. B.;Liu Y. Y.;Liu Z. A.;Liu Z.;Long Y. F.;Lou X. C.;Lu H. J.;Lu J. G.;Lu Y.;Lu Y. P.;Luo C. L.;Luo M. X.;Luo X. L.;Lyu X. R.;Ma F. C.;Ma H. L.;Ma L. L.;Ma M. M.;Ma Q. M.;Ma T.;Ma X. N.;Ma X. Y.;Ma Y. M.;Maas F. E.;Maggiora M.;Malik Q. A.;Mao Y. J.;Mao Z. P.;Marcello S.;Meng Z. X.;Messchendorp J. G.;Mezzadri G.;Min J.;Min T. J.;Mitchell R. E.;Mo X. H.;Mo Y. J.;Morales Morales C.;Morello G.;Muchnoi N. Y.;Muramatsu H.;Musiol P.;Mustafa A.;Nefedov Y.;Nerling F.;Nikolaev I. B.;Ning Z.;Nisar S.;Niu S. L.;Niu X. Y.;Olsen S. L.;Ouyang Q.;Pacetti S.;Pan Y.;Patteri P.;Pelizaeus M.;Pellegrino J.;Peng H. P.;Peters K.;Pettersson J.;Ping J. L.;Ping R. G.;Poling R.;Prasad V.;Qi H. R.;Qi M.;Qian S.;Qiao C. F.;Qin J. J.;Qin N.;Qin X. S.;Qin Z. H.;Qiu J. F.;Rashid K. H.;Redmer C. F.;Richter M.;Ripka M.;Rolo M.;Rong G.;Rosner C.;Ruan X. D.;Sarantsev A.;Savrie M.;Schnier C.;Schoenning K.;Shan W.;Shao M.;Shen C. P.;Shen P. X.;Shen X. Y.;Sheng H. Y.;Song J. J.;Song X. Y.;Sosio S.;Sowa C.;Spataro S.;Sun G. X.;Sun J. F.;Sun L.;Sun S. S.;Sun X. H.;Sun Y. J.;Sun Y. K.;Sun Y. Z.;Sun Z. J.;Sun Z. T.;Tang C. J.;Tang G. Y.;Tang X.;Tapan I.;Tiemens M.;Tsednee B. T.;Uman I.;Varner G. S.;Wang B.;Wang B. L.;Wang D.;Wang D. Y.;Wang D.;Wang K.;Wang L. L.;Wang L. S.;Wang M.;Wang P.;Wang P. L.;Wang W. P.;Wang X. F.;Wang Y. D.;Wang Y. F.;Wang Y. Q.;Wang Z.;Wang Z. G.;Wang Z. H.;Wang Z. Y.;Wang Z. Y.;Weber T.;Wei D. H.;Weidenkaff P.;Wen S. P.;Wiedner U.;Wolke M.;Wu L. H.;Wu L. J.;Wu Z.;Xia L.;Xia Y.;Xiao D.;Xiao H.;Xiao Y. J.;Xiao Z. J.;Xie Y. G.;Xie Y. H.;Xiong X. A.;Xiu Q. L.;Xu G. F.;Xu J. J.;Xu L.;Xu Q. J.;Xu Q. N.;Xu X. P.;Yan L.;Yan W. B.;Yan W. C.;Yan Y. H.;Yang H. J.;Yang H. X.;Yang L.;Yang Y. H.;Yang Y. X.;Ye M.;Ye M. H.;Yin J. H.;You Z. Y.;Yu B. X.;Yu C. X.;Yu J. S.;Yuan C. Z.;Yuan Y.;Yuncu A.;Zafar A. A.;Zeng Y.;Zeng Z.;Zhang B. X.;Zhang B. Y.;Zhang C. C.;Zhang D. H.;Zhang H. H.;Zhang H. Y.;Zhang J.;Zhang J. L.;Zhang J. Q.;Zhang J. W.;Zhang J. Y.;Zhang J. Z.;Zhang K.;Zhang L.;Zhang S. Q.;Zhang X. Y.;Zhang Y.;Zhang Y.;Zhang Y. H.;Zhang Y. T.;Zhang Y.;Zhang Z. H.;Zhang Z. P.;Zhang Z. Y.;Zhao G.;Zhao J. W.;Zhao J. Y.;Zhao J. Z.;Zhao L.;Zhao L.;Zhao M. G.;Zhao Q.;Zhao S. J.;Zhao T. C.;Zhao Y. B.;Zhao Z. G.;Zhemchugov A.;Zheng B.;Zheng J. P.;Zheng W. J.;Zheng Y. H.;Zhong B.;Zhou L.;Zhou X.;Zhou X. K.;Zhou X. R.;Zhou X. Y.;Zhou Y. X.;Zhu J.;Zhu K.;Zhu K. J.;Zhu S.;Zhu S. H.;Zhu X. L.;Zhu Y. C.;Zhu Y. S.;Zhu Z. A.;Zhuang J.;Zotti L.;Zou B. S.;Zou J. H.
2017
Abstract
Based on 448.1×106 ψ(3686) events collected with the BESIII detector, the decays ψ(3686)→γχcJ,χcJ→γγ(J=0,1,2) are studied. The decay branching fractions of χc0,2→γγ are measured to be B(χc0→γγ)=(1.93±0.08±0.05±0.05)×10-4 and B(χc2→γγ)=(3.10±0.09±0.07±0.11)×10-4, which correspond to two-photon decay widths of Γγγ(χc0)=2.03±0.08±0.06±0.13 keV and Γγγ(χc2)=0.60±0.02±0.01±0.04 keV with a ratio of R=Γγγ(χc2)/Γγγ(χc0)=0.295±0.014±0.007±0.027, where the uncertainties are statistical, systematic and associated with the uncertainties of B(ψ(3686)→γχc0,2) and the total widths Γ(χc0,2), respectively. For the forbidden decay of χc1→γγ, no signal is observed, and an upper limit on the two-photon width is obtained to be Γγγ(χc1)<5.3 eV at the 90% confidence level. The ratio of the two-photon widths between helicity-zero and helicity-Two components in the decay χc2→γγ is also measured to be f0/2=Γγγλ=0(χc2)/Γγγλ=2(χc2)=(0.0±0.6±1.2)×10-2, where the uncertainties are statistical and systematic, respectively.
I documenti in IRIS sono protetti da copyright e tutti i diritti sono riservati, salvo diversa indicazione.
Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/11391/1462866
Citazioni
ND
11
ND
social impact
Conferma cancellazione
Sei sicuro che questo prodotto debba essere cancellato?
simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
